彈性模量- 維基百科，自由的百科全書 - Wikipedia

彈性模量是指當有力施加於物體或物質時，其彈性變形（非永久變形）趨勢的數學描述。

物體的彈性模量定義為彈性變形區的應力－應變曲線的斜率：. 彈性模量 測量彈性材料剛度的物理性質 語言 監視 編輯 彈性模量是指當有力施加於物體或物質時，其彈性變形（非永久變形）趨勢的數學描述。

物體的彈性模量定義為彈性變形區的應力－應變曲線的斜率： λ   = def   stress strain {\displaystyle\lambda\{\stackrel{\text{def}}{=}}\{\frac{\text{stress}}{\text{strain}}}} 其中λ是彈性模量，stress（應力）是引起受力區變形的力，strain（應變）是應力引起的變化與物體原始狀態的比。

應力的單位是帕斯卡，應變是沒有單位的（無量綱的），那麼λ的單位也是帕斯卡。

均質各向同性（固體）材料的（線性）彈性性質可以由4種彈性模量中的任意2種彈性模量完全描述清楚，如下表所示。

無粘性流體不能支撐剪切應力，因此剪切模量總為零，從而楊氏模量也總為零。

檢測方法編輯 彈性模量檢測方法分為靜態法（例如靜荷重法）和動態法（例如共振法）兩種。

使用動態法產生的結果就是動模量或稱動彈性模量。

參見編輯 剛度 彈性極限 彈性(物理學) 楊氏模量 脈衝激勵法 抗拉強度 彈性波 動模量 抗彎剛度 橫觀各向同性 彎曲模量參考文獻編輯 C.Hartsuijker,J.W.Welleman.EngineeringMechanicsVolume2.Springer.2001.ISBN 978-1-4020-4123-5. 換算公式 均質各向同性線彈性材料具有獨特的彈性性質，因此知道彈性模量中的任意兩種，就可由下列換算公式求出其他所有的彈性模量。

( λ , G ) {\displaystyle(\lambda,\,G)}   ( E , G ) {\displaystyle(E,\,G)}   ( K , λ ) {\displaystyle(K,\,\lambda)}   ( K , G ) {\displaystyle(K,\,G)}   ( λ , ν ) {\displaystyle(\lambda,\,\nu)}   ( G , ν ) {\displaystyle(G,\,\nu)}   ( E , ν ) {\displaystyle(E,\,\nu)}   ( K , ν ) {\displaystyle(K,\,\nu)}   ( K , E ) {\displaystyle(K,\,E)}   ( M , G ) {\displaystyle(M,\,G)}   K = {\displaystyleK=\,}   λ + 2 G 3 {\displaystyle\lambda+{\tfrac{2G}{3}}}   E G 3 ( 3 G − E ) {\displaystyle{\tfrac{EG}{3(3G-E)}}}   λ ( 1 + ν ) 3 ν {\displaystyle{\tfrac{\lambda(1+\nu)}{3\nu}}}   2 G ( 1 + ν ) 3 ( 1 − 2 ν ) {\displaystyle{\tfrac{2G(1+\nu)}{3(1-2\nu)}}}   E 3 ( 1 − 2 ν ) {\displaystyle{\tfrac{E}{3(1-2\nu)}}}   M − 4 G 3 {\displaystyleM-{\tfrac{4G}{3}}}   E = {\displaystyleE=\,}   G ( 3 λ + 2 G ) λ + G {\displaystyle{\tfrac{G(3\lambda+2G)}{\lambda+G}}}   9 K ( K − λ ) 3 K − λ {\displaystyle{\tfrac{9K(K-\lambda)}{3K-\lambda}}}   9 K G 3 K + G {\displaystyle{\tfrac{9KG}{3K+G}}}   λ ( 1 + ν ) ( 1 − 2 ν ) ν {\displaystyle{\tfrac{\lambda(1+\nu)(1-2\nu)}{\nu}}}   2 G ( 1 + ν ) {\displaystyle2G(1+\nu)\,}   3 K ( 1 − 2 ν ) {\displaystyle3K(1-2\nu)\,}   G ( 3 M − 4 G ) M − G {\displaystyle{\tfrac{G(3M-4G)}{M-G}}}   λ = {\displaystyle\lambda=\,}   G ( E − 2 G ) 3 G − E {\displaystyle{\tfrac{G(E-2G)}{3G-E}}}   K − 2 G 3 {\displaystyleK-{\tfrac{2G}{3}}}   2 G ν 1 − 2 ν {\displaystyle{\tfrac{2G\nu}{1-2\nu}}}   E ν ( 1 + ν ) ( 1 − 2 ν ) {\displaystyle{\tfrac{E\nu}{(1+\nu)(1-2\nu)}}}   3 K ν 1 + ν {\displaystyle{\tfrac{3K\nu}{1+\nu}}}   3 K ( 3 K − E ) 9 K − E {\displaystyle{\tfrac{3K(3K-E)}{9K-E}}}   M − 2 G {\displaystyleM-2G\,}   G = {\displaystyleG=\,}   3 ( K − λ ) 2 {\displaystyle{\tfrac{3(K-\lambda)}{2}}}   λ ( 1 − 2 ν ) 2 ν {\displaystyle{\tfrac{\lambda(1-2\nu)}{2\nu}}}   E 2 ( 1 + ν ) {\displaystyle{\tfrac{E}{2(1+\nu)}}}   3 K ( 1 − 2 ν ) 2 ( 1 + ν ) {\displaystyle{\tfrac{3K(1-2\nu)}{2(1+\nu)}}}   3 K E 9 K − E {\displaystyle{\tfrac{3KE}{9K-E}}}   ν = {\displaystyle\nu=\,}   λ 2 ( λ + G ) {\displaystyle{\tfrac{\lambda}{2(\lambda+G)}}}   E 2 G − 1 {\displaystyle{\tfrac{E}{2G}}-1}   λ 3 K − λ {\displaystyle{\tfrac{\lambda}{3K-\lambda}}}   3 K − 2 G 2 ( 3 K + G ) {\displaystyle{\tfrac{3K-2G}{2(3K+G)}}}   3 K − E 6 K {\displaystyle{\tfrac{3K-E}{6K}}}   M − 2 G 2 M − 2 G {\displaystyle{\tfrac{M-2G}{2M-2G}}}   M = {\displaystyleM=\,}   λ + 2 G {\displaystyle\lambda+2G\,}   G ( 4 G − E ) 3 G − E {\displaystyle{\tfrac{G(4G-E)}{3G-E}}}   3 K − 2 λ {\displaystyle3K-2\lambda\,}   K + 4 G 3 {\displaystyleK+{\tfrac{4G}{3}}}   λ ( 1 − ν ) ν {\displaystyle{\tfrac{\lambda(1-\nu)}{\nu}}}   2 G ( 1 − ν ) 1 − 2 ν {\displaystyle{\tfrac{2G(1-\nu)}{1-2\nu}}}   E ( 1 − ν ) ( 1 + ν ) ( 1 − 2 ν ) {\displaystyle{\tfrac{E(1-\nu)}{(1+\nu)(1-2\nu)}}}   3 K ( 1 − ν ) 1 + ν {\displaystyle{\tfrac{3K(1-\nu)}{1+\nu}}}   3 K ( 3 K + E ) 9 K − E {\displaystyle{\tfrac{3K(3K+E)}{9K-E}}}   取自「https://zh.wikipedia.org/w/index.php?title=弹性模量&oldid=69091876」