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普通物理( 下冊). 《 University Physics 》 Revised Edition. 歐亞書局. 第30 章磁場的來源. 30. 1 長直導線所造成的磁場30.2 平行導線間的磁力30.3 ... Browse RecentPresentations ContentTopics UpdatedContents FeaturedContents PowerPointTemplates Create Presentation Survey Quiz Lead-form E-Book PresentationCreatorCreatestunningpresentationonlineinjust3steps. ProGetpowerfultoolsformanagingyourcontents. Login Upload OnlinePresentationCreator| CreateSurvey| CreateQuiz| CreateLead-form Getaccessto1,00,000+PowerPointTemplates(ForSlideServeUsers)-BrowseNow CreatePresentation DownloadPresentation Download SkipthisVideo LoadingSlideShowin5Seconds.. 普通物理(下冊)PowerPointPresentation DownloadPresentation 普通物理(下冊) SharePresentations EmailPresentationtoFriend EmailSentSuccessfully EmbedCode EmbedCodeCopied... Link 1/65 普通物理(下冊) Like Share Report 1252Views DownloadPresentation 普通物理(下冊).《UniversityPhysics》RevisedEdition.歐亞書局.第30章磁場的來源　.30.1長直導線所造成的磁場30.2平行導線間的磁力30.3電流元的必歐沙伐定律30.4　安培定律.P.783.歐亞書局.30.1長直導線所造成的磁場. UploadedonNov28,2014 WendyDonovan +Follow DownloadPresentation 普通物理(下冊) ---------------------------END--------------------------- Related MorebyUser 普通物理-.吳桂光東海大學物理系[email protected]:st223,tel:3467officehour:10-11am(tue, 普通物理–畜牧系-.黃信健2/21/2003.普通物理.力學(mechanics)熱物理(thermalphysics) Withenergy,Behot!-.2014.4.4.0.目录.本科学习.1.关于13系基础课程.1. PresentationTranscript 普通物理(下冊)《UniversityPhysics》RevisedEdition歐亞書局第30章磁場的來源　30.1長直導線所造成的磁場30.2平行導線間的磁力30.3電流元的必歐沙伐定律30.4　安培定律P.783歐亞書局30.1長直導線所造成的磁場在長直導線中的電流造成的磁場為圓形場線分佈，這點可由在垂直於導線的平板上的鐵屑如圖30.1a，或如圖30.1b中的指南針看出。

必歐沙伐是利用測量磁針的振盪週期而找出磁場強度B與距導線的垂直距離R有關。

1820年十月，他們發表了B與距離R成反比，即，B∞1/R。

P.784歐亞書局圖30.1(a)長直載流導線旁的鐵屑分佈圖案。

(b)也可用指南針來說明這磁力線的圓形分佈本質。

P.784歐亞書局雖然他們可以保持電流穩定，但是卻無法精確地測量它。

後來發現磁場和電流I成正比。

若用SI單位，可將結果以下式表出其中μ0，稱為磁導率常數(permeabilityconstant)，其值定為P.784歐亞書局圖30.1c所示為電流流入或流出紙面的記號。

注意磁場方向是由另一個右手定則給出：當拇指指向電流方向時，彎曲的四指即指向磁場方向。

圖30.2為磁力線的密度隨距導線的距離而變的情形。

P.567歐亞書局圖30.1(c)電流流出紙面（點）及流入紙面（叉）的磁力線。

P.784歐亞書局圖30.2磁力線密度與距導線距離成反比。

P.785歐亞書局例題30.1兩長直平行導線相距3cm，分別通以I1＝3A，I2＝5A的反向電流，如圖30.3a所示。

(a)求在P點的磁場強度。

(b)除了無窮遠外，何處磁場強度為零？解(a)此題和求兩點電荷所造成的電場強度相似。

然而有一個重要的不同：B向量的方向總是與該點和導線連線的徑向方向垂直：其方向必沿著一圓心在導線的圓之切線。

為求總磁場強度P.785歐亞書局例題30.1(續)首先由30.1式求出B1及B2的大小，故同理，B2＝2×10－5T。

和地球磁場比較起來，這場很弱。

接著如圖所示，定義座標系，並求各分量。

因為tanθ＝4/3，故θ角＝53°。

P.786歐亞書局例題30.1(續)最後(b)磁場為零，即B1＋B2＝0的點，一定在兩導線的連線上。

（為什麼？）在兩導線中，磁場均同向，故不可能。

在I2下方，磁場反向，但這些點與較大電流較近。

只有在I1上方d處的磁場能相互抵消，如圖30.3b所示。

由條件。

可得I1/d＝I2/(3＋d)，由此可得d＝4.5cm。

P.786歐亞書局例題30.1(圖30.3)圖30.3(a)電流I1及I2的磁場向量沿著以各導線為圓心的圓弧上。

(b)在兩導線連線上的一點，磁場相消，且此點較靠近電流較小者。

P.785歐亞書局30.2平行導線間的磁力厄司特的實驗說明了電流會施力於磁針，當然，此並不一定表示二電流間一定有力的相互作用（會被磁鐵吸引的兩根鐵棒，彼此並不互相吸引）。

1820年10月，安培證實了兩載流導線的確相互吸引。

考慮兩長直載流導線，分別通以I1、I2電流，如圖30.4，彼此平行，相距d。

P.786歐亞書局圖30.4兩平行載流導線間施於彼此等大而反向之力。

當電流為反向時為斥力。

圖30.4兩平行載流導線間施於彼此等大而反向之力。

當電流為反向時為斥力。

P.786歐亞書局由29.3式在導線2上長l2的部分導線受導線1所生磁場B1的磁力為F21＝I2l2×B1，其中l2的方向在I2的方向。

因l2垂直於B1，由30.1式，可得此磁力的大小為同理F12也有相類似的表示式。

由右手定則可知當兩電流同向時，兩線相吸。

P.786歐亞書局相反地，電流反向時兩線相斥。

兩導線中單位長度所受的力（例如導線2上的為F21/l2）都相同：30.2式為安培(A)定義的基本原理：若兩長直平行載流導線中有相同電流而彼此分隔1公尺，其上單位長度所受的力為2×10－7N時，則此兩導線中的電流定為1安培(1A)。

P.787歐亞書局30.3電流元的必歐沙伐定律在找出長直導線的磁場後，必歐及沙伐便想找出由無限小載流導線所造成之磁場的表示式。

數學家拉卜拉士(SimondeLaplace)向它們指出，由長導線的結果可知因電流元所造成的場應與距離平方成反比。

可如下推出，由長直導線所造成的磁場可寫為P.787歐亞書局其中k‘＝μ0/4π。

這和由線電荷密度λ的無限長直電荷線所造成的電場形式相同（見例題23.7）：這結果為由每個無限小電荷元dq＝λdl所造成的電場：積分而成。

P.787歐亞書局徑向單位向量r的方向為：由電荷元指向要計算場的這點（見圖30.5a）。

必歐及沙伐想由假設電流元Idl所造成的磁場來導出30.3式。

由拉卜拉士的提示，他們很快就認定由電流元所造成的場的唯一可能形式為dB＝k‘(Idl/r2)f(θ)，此與30.5式在形式上相差一個角度因素f(θ)。

ˆP.787歐亞書局圖30.5(a)由電荷元dq所造成的電場dE方向與單位向量r相同。

ˆP.788歐亞書局由做更多的實驗他們得到f(θ)＝sinθ並於1820年12月宣布了結果：不像電荷元所造成的電場，上式有一個與角度有關的量sinθ。

還有，磁場方向與電流元Idl（視為與電流同方向的向量）及由小電流元到計算場這點的徑向單位向量r均垂直。

ˆP.788歐亞書局圖30.5(b)由電流元Idl所造成的磁場dB和r及dl都垂直。

ˆP.788歐亞書局以SI單位及向量來表示必歐沙伐定律（Biot-Savartlaw），由電流元Idl所造成的磁場，如圖30.5b所示為磁場大小為要記得並沒有孤立的小電流元；它一定是電路的一部分。

接下來以一些簡單的幾何分佈來說明此式的用處。

P.788歐亞書局例題30.2求距一通電流I的無限長直導線R處的磁場。

解圖30.6所示為由任意電流元所造成之小磁場dB。

為了要積所有電流元的貢獻，我們以夾角α（垂直於導線的平面）為變數。

由圖上可看出：因l＝Rtanα，所以dl＝Rsec2αdα。

又r＝Rsecα。

將上述有式子代入30.6式，再積分可得：P.789歐亞書局例題30.2(續)注意在平面兩邊的角其正負不同。

這使得由兩邊的導線對場的貢獻是相加而不是相消。

無限長導線，積分上下限為－π/2到π/2，因此當然這是必歐沙伐最初所得的結果。

P.789歐亞書局例題30.2(圖30.6)圖30.6要計算長直導線所造成的磁場，我們用α角做為變數。

P.789歐亞書局例題30.3一半徑a的圓形環路載有電流I。

求在圓環的中心軸上距環心z處之磁場。

解圖30.7為任意電流元Idl對磁場的貢獻dB（磁場方向由右手定則來定出）。

每個小磁場dB均有平行及垂直於軸的分量。

然而考慮由任一直徑兩端的電流元所建立之磁場可看出垂直於軸的分量正好相消。

因dl及r相互垂直，故|dl×r|＝dl。

ˆˆˆP.789歐亞書局例題30.3(續)因此dB沿軸的分量為：總磁場強度為上式之積分。

因只有一個變數l，故積分即為求環各小段的和。

因∫dl＝2πa且r2＝a2＋z2，故結果為P.790歐亞書局例題30.3(續)注意此式只適用在軸上的點。

所有場的分佈情形可由圖30.8中的鐵屑看出。

在離環路很遠處，即z>>a，30.8式成為其中k‘＝μ0/4π且μ＝I(πa2)為此環路的磁偶極矩。

（不要把常數μ0和磁偶極矩μ搞混了）。

30.9式和電偶極在軸上「遠場」時23.14式形式相同。

P.790歐亞書局例題30.3(續)在遠場形式上的類似暗示我們可把電流環路視為磁偶極矩。

然而，如圖30.9靠近環路時的磁場和電偶極的電場形式大不相同。

事實上，場方向還彼此相反。

P.790歐亞書局例題30.3(圖30.7)圖30.7計算載流圓環沿軸上某點的磁場。

由對稱可知垂直於軸之磁場分量皆相消為零。

P.789歐亞書局例題30.3(圖30.8)圖30.8載流圓環路附近的鐵屑分佈圖樣。

P.790歐亞書局例題30.3(圖30.9)圖30.9場線（電力線，磁場線）：(a)電偶極及(b)磁偶極。

雖然遠場分佈類似，但在近處，場的方向相反。

P.790歐亞書局圖30.10為七個線圈所造成的鐵屑圖樣。

圖30.11為5圈的線圈所造成的磁力線。

注意磁力線一定是形成封閉迴路。

非常靠近導線時，磁力線是圓形的（未畫出）。

在線圈內部時，各圈貢獻彼此增強，因此，磁場較強。

靠近軸時，磁場相當均勻。

在線圈外，各圈的電流元所造成磁場相消，故磁場相當弱。

P.791歐亞書局圖30.10七個環路時的鐵屑圖樣。

P.791歐亞書局圖30.11五個環路時的磁力線分佈。

P.791歐亞書局在線圈外的磁場像磁棒的一樣。

線圈的一端如同北極，而另一端則為南極，當各線圈緊緊相連且圈數很大時，這裝置稱為螺線管(solenoid)。

在線圈外的磁場像磁棒的一樣。

線圈的一端如同北極，而另一端則為南極，當各線圈緊緊相連且圈數很大時，這裝置稱為螺線管(solenoid)。

在長螺線管中的磁場相當強且均勻，然而在管外面，磁場基本上是零，如圖30.12所示。

接著來計算長螺線管沿軸的磁場強度。

P.791歐亞書局圖30.12在長螺線管中的磁場相當均勻，在外面則基本上是零。

圖30.12在長螺線管中的磁場相當均勻，在外面則基本上是零。

P.791歐亞書局例題30.4一長l的螺線管半徑a有N圈並通電流I。

求在軸上的磁場強度。

解因為螺線管為緊密的迴路串聯而成，可利用30.8式來求載流環路軸上的磁場。

將螺線管分成由許多寬dz的載流環，如圖30.13a，每環都含n‧dz圈，而n＝N/l為單位長度中的圈數。

在每個環中電流為(ndz)‧I。

由圖中可看出P.791歐亞書局例題30.4(續)由上可得因此，30.8式中的I成為將I及z代入30.8式並化簡，可得P.792歐亞書局例題30.4(續)圖30.13b為B在螺線管中軸上的變化，其中l＝10a。

若螺線管為無限長，θ1＝－90°且θ2＝90°；因此在螺線管軸上的磁場為在下一節中可看出上式也適用在不在軸上的點；即管內磁場是均勻的。

P.792歐亞書局例題30.4(圖30.13)圖30.13將螺線管分成許多小環路來計算其軸上的場強度。

P.792歐亞書局30.4安培定律安培(Ampère)，見圖30.14，對必歐沙伐的研究有許多反對意見。

例如，他覺得他們的實驗並未精確到可以確定出sinθ這個形式。

他對他們使用「電流元」也覺得不太舒服，因為並不存在獨立的電流元；它們總是一完整電路的一部份。

P.792歐亞書局圖30.14安培(AndreMarieAmpère,1775-1836)P.793歐亞書局結果他以自己的實驗方式及理論研究而獲得一個不同的關係式，現在稱為安培定律，來說明電流及其所生成的磁場間的關係。

結果他以自己的實驗方式及理論研究而獲得一個不同的關係式，現在稱為安培定律，來說明電流及其所生成的磁場間的關係。

雖然安培定律可由必歐沙伐式中的dB導出，但我們不如此做，而是由考慮一無限長導線所生成的磁場來說明它是合理的。

我們知道長直導線的磁力線是同心圓。

若將30.1式改寫為如下型式：P.793歐亞書局可解釋如下：2πr在導線旁之某一路徑的圓周長，而B是磁場沿此路徑的切線分量，而I為通過由此路徑所圈起之面積的電流。

安培將此結果推廣至任意導線及路徑形狀。

圖30.15為一電流流出紙面，有一任意封閉路徑繞著它。

對路徑中任一小位移dl，其與B沿dl的分量乘積為dl(Bcosθ)＝B．dl。

P.793歐亞書局圖30.15一電流流出紙面。

由安培定律可知沿著任一圍起此電流的封閉路徑做積分∮B．dl必等於μ0I。

P.793歐亞書局由安培定律，此乘積沿著一封閉路徑的和（積分）為由安培定律，此乘積沿著一封閉路徑的和（積分）為其中I為流經由此路徑圈起之面的淨電流。

計算積分時的指向（順時或逆時）由右手定則來定：當右手大拇指指著電流方向時，彎曲的四指即為沿此路徑的正向的指向。

30.11式只有在穩流及非磁性物質，如銅，時才正確。

P.793歐亞書局被圈起的電流不需要是流經導線的才算；帶電粒子束也可算是電流。

被圈起的電流不需要是流經導線的才算；帶電粒子束也可算是電流。

安培安律中的B是由所有在附近的電流所造成，而不是只有被路徑圍起的電流。

要用安培定律來求磁場，要電流的幾何分佈有相當的對稱性，如此在做積分時才好算，場的分佈情形也要先知道，如此才能選定適當的積分路徑。

P.793歐亞書局例題30.5一半徑R的無限長直導線，載有電流I。

求距導線中心r處的磁場當(a)r>R及(b)r